1樓：
高溫情況下，當kb*t >> hbar*w時，聲子數目約等於(kb*t)/(hbar*w)。
其中 kb 為玻爾茲曼常數，hbar為普朗克常數 h/(2pi)。
高溫時，頻率為wi的格波的聲子數目與溫度有何關係
2樓：匿名使用者
高溫情況下,當kb*t >> hbar*w時,聲子數目約等於(kb*t)/(hbar*w)。 其中 kb 為玻爾茲曼常數,hbar為普朗克常數 h/(2pi)。
可不可以把一個格波視為很多個同頻率的聲子
3樓：
我個人理解是可以的，至少你這樣闡述沒問題。或者更具體點，是“同一種聲子”。一個無窮長的格波，明確了波長和頻率的話，那麼對應的聲子也就確定了。
聲子的數目則和該格波的振幅有關，振幅越大，聲子數越多。當然得注意反過來說，同頻率的聲子可以對應有不同的波長，所以可以是不同的。
晶體中的聲子數目是否守恆？為什麼
4樓：hi漫海
聲子並不是一個真正的粒子，聲子可以產生和消滅，有相互作用的聲子數不守恆，聲子動量的守恆律也不同於一般的粒子，並且聲子不能脫離固體存在。聲子只是格波激發的量子，在多體理論中稱為集體振盪的元激發或準粒子。
聲子的化學勢為零，屬於玻色子，服從玻色-愛因斯坦統計。聲子本身並不具有物理動量，但是攜帶有準動量，並具有能量。
光學聲子和聲學聲子有什麼區別?
5樓：喬大大大大輝
1、運動不同
光學模式下晶胞內原子做相對運動。
聲學模式下晶體做整體運動。
2、頻率不同
光學模式頻率接近電磁波，容易與電磁場發生耦合。
聲學模式在低頻下可以看作連續介質彈性波。
3、存在方式不同
聲學聲子是無能隙的，其根本原因是平移對稱性的自發破卻。
光學聲子只在多原子元胞中存在，源於元胞中不同原子的相對振動。
6樓：llx雄雄
先說聲子，聲子就是格波振動能量的量子化，即由座標表象變換到狀態表象（即波矢表象），聲子是波色子，服從玻色愛因斯坦分佈。
再說光學支聲子和聲學支聲子：
以一維雙原子鏈為例
---m---m---m---m---m---m---m---m---m---m---
如圖所示就是一維雙原子鏈
記恢復力常數為\beta,原子間距為a，且原子統一編號
容易寫出運動方程(latex語言，frac表示a/b,^表示上標，_表示下標)
m \frac}=\beta(x_+x_-x_)
m \frac}=\beta(2_+x_-2x_)
代入平面波解
x_=ae^
x_=be^
其中q為波矢，\omega為角頻率
為了使a,b不同時為零產生平凡解，係數行列式為零，則得到色散關係：
\omega_^2 = \frac((m+m)\pm sqrt(m^2+m^2=2mm\cos(2qa)))
其中\pm 就是加減號
上面的兩個色散關係取正號的是光學支格波，角頻率在10^13/s量級，處於在光譜紅外區，能和光波發生耦合，就是所謂的聲光效應，因而得名光學波。q趨近於零時增幅之比frac=-m/m，表明兩種原子的震動方向相反，質心不動，代表晶體中原子的相對震動。它的能量子就是光學聲子。
而取負號得到聲學支格波，角頻率比光學支低，可以用超聲來激發，因此成為聲學支。振幅之比frac=frac>0，也就是說兩種原子的振動方向相同，代表原胞質心的震動。它的能量對應的量子就是聲學聲子。
7樓：匿名使用者
光學的聲子?????
關於格波和聲子，固體物理。
8樓：犀渠
聲子是晶格振動bai的能量子，duhw。如果一個格波的頻率zhiw 確定
，可不可以dao把一個格波視為版很多個同頻率的聲子？
是的權。 而且聲子的數目服從玻色分佈
由n個初基元胞構成的，一個初基元胞含兩種原子的三維晶體是不是隻有6n種聲子？只問聲子種類，不是個數哈。
是的聲子的種類其實就是諧振子的組合數，所以，是n * 原胞粒子數*自由度
長光學支格波與長聲學支格波本質上有何區別
9樓：美綴美
對於聲子，有色散關係可以看出，長波lamda很大，所以k~0，在k~0處，聲學波的頻率w=ck~0,，c為長聲學波的群速，能量很低，而光學波的頻率在此處取到最大，因此具有很高的能量，但是群速在此處~0.
10樓：姚暮養瀚海
光波與聲波最大的差別在於聲波僅是振動的傳播過程，它不具備粒子性；而光具有的某些現象可以以光是一種具有一定能量的粒子來解析。
晶格振動主要研究格波的傳播速度和振動方向，振動頻率的色散關係，為什麼要關
11樓：匿名使用者
當計及次近鄰原子間作用時,晶格振動的頻率升高,三個對稱方向的四支格波都表現出明顯的色散性,沿f-m方向聲學支與光學支間的頻隙減小,由此可見次近鄰原子間作用對
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